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高流强电子束在锥形SiO

所有装置都固定在不锈钢定位板上，整体置于超高真空靶室内，靶室真空好于1.0X10Pa.由LaB6电子枪产生电子束经过两级光阑准直，光阑孔径分别为1.0 mm，0.5mm，光阑相距10mm，各光阑都接有灵敏电流表。毛细管外用铝箔包裹，以防止其外表面充电，毛细管出口处放置偏转板，偏转板后为1维位置灵敏探测器（PSFC）131，毛细管出口距探测器距离为50mm；探测器信号引出真空后由采集卡采集并由数据获取软件读出2结果与讨论在测量出射电子角分布之前，必须要等到出射电子产额达到稳定，测量的结果才是可信的。在Stolterfoht小组的工1遇信-作者：于得洋（1976），男，博士，副研究员从事基于加速器的原子物理研究；mlpcas.把。cn.h邱："WWW.典型的出射电子角分布出射电子产额与时间的关系作中，使用的离子束流强在nA量级，从束流开启直至探测器接收到稳定信号需要约10min，说明毛细管内壁形成“导向电场”需要一定时间。本工作中由于电子束流强较高，束流开启后，大量电荷能快速沉积在毛细管内表面形成导向电场，因此几乎在束流开启同时，探测器上就接收到稳定的信号，即是位置灵敏探测器测得的典型的出射电炮塔铣床子角分布谱，入单片机射电子束能量1000eV，流强5.是能量1000eV、流强5. 15PA的电子入射时，出射电子绝对产额随时间的变化。在10min内，电入射能量对电子传输效率的影响子绝对产额在30.2nA左右，产额涨落小于10%.需说明的是，采用1维位置灵敏探测法兰轴承器无法直接得到电子绝对产额。而通过给出的1维角分布积分计算绝对产额需要加入假设，如角分布完全符合高斯分布等，产生误差。为避免这一情况，我们采用没有位置分辨的法拉第筒直接测量出射总电流，此时不能得到电子角分布的信息，却可准确获得出射电子的绝对产额。

束流在毛细管中的传输效率是表征导向能力的一个重要特征。传输效率的定义为：=/o//i，其中为入射电流，/.即为出射电子绝对产额。将入射电流归一化后，我们计算了能量在硬质聚氨酯泡沫的利用节省了相当的空间200——1200eV范围内电子束的传输效率如所示，实验发现，随着入射能量的增加，电子的传输效率降低。

3理论模型导向效应示意图根据导向效应模型。其中：qf为出射粒子电荷态，对于电子―1；Ep为入射电子动能；Ug为毛细管内壁沉积电荷形成的导向势，与入射流强有关，在高入射流强下，管壁沉积电荷量达到饱和，故可以认为Ug是常数；在带电粒子与微孔膜相互作用的实验中，定义为入射粒子与毛细管轴线的夹角，即入射角，在锥形管实验中，由于电子束共轴入射，定义为毛细管锥角。

按导向效应模型给出的出射粒子产额关系，对实验测得的传输效率进行了拟合，由于将q，Ug，均视为常数，入射电流归一化后，传输效率n仅与exp（―Ep）相关，成负指数关系。从可以看由于聚氨酯防水涂料的防水层厚度要求比聚合物水泥基防水涂料的要厚1 点出，实验结果和根据导向效应模型给出的拟合曲线符合的非常好。

4结论利用高信号蝶阀流强电子束入射单根锥形SiO2毛细管，观察到电子的导向效应。由于实验中电子束流强较大，毛细管内壁能够快速形成导向电场，在mmin内电子被稳定的导弓丨出毛细管。利用位置灵敏法拉第筒测量了出射电子的1维角分布。通过对出射电子绝对产额的测量，研究了入射能量对电子传输效率的影响。实政府过于对房地产的依赖让全部实体经济处于为满值负载只有5N难的地步验发现，入射能量越高，电子出射效率越低，传输效率与入射能量呈负指数关系。实验结果与导向效应模型符合得很好。